80年代，哈尔滨工业大学刘亦铭在有限区间内选取一个一维自由运动粒子简单物理模型 ，比较周期性、非周期性和反周期性边界条件，发现仅当采取反周期性边界条件才能发生基 态呈简并情况。刘亦铭认为，正是由于安置反周期性边界条件，自由粒子运动间隔的两端才 显示物理差别，即粒子从左到右或从右到左运动情形回异，不互为镜像，不是宇称算符本征 态，时间反演又逆转了运动方向，所以那也不是时间反演的本征态。于是刘亦铭断定，选取 周期性边界条件相当于消除物理上破缺对称性；选取反周期性边界条件则明显显示自发破缺 对称性的重要性质：基态简并、在哈密顿对称下的不变性。
　　　　大庆石油学院商英凡发现高崇孝1976年应用Bethe—Salpeler方法推求介子质量时，引入 四项假定，只求得L＝O的介子质量谱，没考虑不同自旋态的相互作用，没有计算L≠0时介子 质量谱。商英凡提出对介子质量进行自旋修正，对高崇孝推出介子质量的四项假设后三项加 以修改，引入与轨道、自旋有关的非中心位势，得到层子相对运动角量子数L≠0时，介子不 同自旋态的质量分裂。引入与轨道、自旋有关的中心位势后，20个介子的质量得以修正，其 中误差不大于5%有10个，超过10%的有3个；而在未修正前，误差不大于5%的有6个，超过10% 的有8个。
　　　　哈尔滨师范学院宋佳莲从非相对夸克集团模型出发，从唯象夸克相互作用势计算了核子 一核子相互作用势在短程处得到了较强的排斥芯，排斥芯半径为0．5fm，但在中程和长程处 吸引不足。哈尔滨师范大学张治中对丙二烯分子微振动的研究，从理论上全系统地研究了丙 二烯分子的微振动，计算了正则振动的模式，从对称性出发，导出了独立力常数。由此，进 一步计算振动模式的频率。选择适当的势函数，就可以与实验拟合。张治中研究了配位场中 对称匹配函数的计算理论，指出在配位场微扰计算中，对称匹配的零级波函数，是求解久期 方程的关键。他用投影算子方法，就分子对称点群，对称双值群，和有L·S耦合三种情况， 相应于配位场对称群的每个不可约表示，导出它们的对称匹配函数的计算公式。
　　　　大庆石油学院林文治不用原子核物理氢原子椭圆轨道量子化的复杂推导，自行寻找新的 方法。林文治利用解析几何的通常作法，将椭圆图形分解成两个圆的图形。对质点做椭圆运 动来说，大圆相当于径向变化和垂直于径向变化，小圆只相当于垂直径向变化。经过索末菲 量子化条件和玻尔圆轨道量子化条件，推导长、短轴具体表达式，结果不仅大为简化数学处 理，量子化条件的应用也显得格外清楚。
　　　　哈尔滨工业大学于海鹏提出了“线性谐振子的完整矩阵解法”，作为量子力学教材内容 的一个补充。通过产生算符、消灭算符和占有数表象的引入，来完整地求一维线性谐振 子解。首先对表象、算符和的运用和计算作了严密而详细的叙述，同时，用矩阵及态矢 在不同基矢上投影表示法的具体推演过程，对学生学习后继课及其它学科，如：量子电子学 、非线性光学、量子电动力学等有关部分具有入门意义。通过算符的本征值方程的详细运算 ，求解出谐振子能量本征值和相应的本征函数，这与用解微分方程法得出的结果完全一致。